Ларморова частота

Матеріал з Вікіпедії — вільної енциклопедії.
Перейти до навігації Перейти до пошуку
Напрямок прецесії для частинки з позитивним гіромагнітним співвідношенням​. Зелена стрілка позначає зовнішнє магнітне поле, чорна стрілка — магнітний дипольний момент частинки.

Ларморова частотачастота прецесії магнітного моменту, що перебуває в однорідному магнітному полі:

.

У формулі - гіромагнітне співвідношення, B - магнітна індукція.

Іноді ларморовою частотою називають удвічі більшу циклотронну частоту[джерело?].

Отримання виразу для ларморової прецесії в класичному випадку[ред. | ред. код]

Магнітний момент частинок,

,

у нерелятивістському і неквантовому наближенні, для випадку, коли відношення заряду до маси кожної з частинок є величиною постійною, можна записати як

.

Тоді момент сил, що діє на частинку в однорідному магнітному полі, можна переписати як

.

Звідси випливає, що вектор кутової швидкості частинки дорівнює

.

Таким чином, вектор моменту імпульсу прецесіює із незмінними довжиною та кутом до вектора індукції поля з кутовою швидкістю .

Зв'язок ларморової прецесії з діамагнетизмом[ред. | ред. код]

У результаті ларморової прецесії від кожного електрону в атомі виникає круговий струм, причому вектор магнітної індукції, що створений цим струмом, спрямований протилежно до вектора індукції зовнішнього поля. Якщо в атомі немає власних магнітних моментів, що не залежать від поля, то індукований таким чином сумарний магнітний момент і намагніченість також спрямовані проти поля. Таким чином, зовнішнє поле послаблюється.

Див. також[ред. | ред. код]

Джерела[ред. | ред. код]