Закон Стефана — Больцмана: відмінності між версіями
Перейти до навігації
Перейти до пошуку
[неперевірена версія] | [неперевірена версія] |
Вилучено вміст Додано вміст
м робот додав: hu:Stefan–Boltzmann-törvény |
RedBot (обговорення | внесок) м r2.7.2) (робот додав: simple:Stefan–Boltzmann law |
||
Рядок 143: | Рядок 143: | ||
[[ro:Legea Stefan-Boltzmann]] |
[[ro:Legea Stefan-Boltzmann]] |
||
[[ru:Закон Стефана — Больцмана]] |
[[ru:Закон Стефана — Больцмана]] |
||
[[simple:Stefan–Boltzmann law]] |
|||
[[sk:Stefanov-Boltzmannov zákon]] |
[[sk:Stefanov-Boltzmannov zákon]] |
||
[[sl:Stefan-Boltzmannov zakon]] |
[[sl:Stefan-Boltzmannov zakon]] |
Версія за 07:25, 4 липня 2012
Закон Стефана-Больцмана дає залежність енергії випромінювання з одиниці площі поверхні в одиницю часу від ефективної температури тіла, що випромінює.
Загальний вигляд
Загальна енергія теплового випромінювання визначається як:
- ,
де — потужність на одиницю площі поверхні випромінювання, а
- Вт/(м2·К4) — стала Стефана—Больцмана.
Доведення закону
Інтесивність випромінювання енергії абсолютно чорним тілом в залежності від частоти випромінювання визначається законом Планка як:
- де
- становить кількість випроміненої енергії з одиниці площі поверхні в одиницю часу в одиницю тілесного кута на частоті ν абсолютно чорним тілом з температурою T
- - стала Планка
- - швидкість світла
- - стала Больцмана.
Потік випромінювання визначається через інтенсивність як . Відповідно, щоб визначити повну енергію випромінену на всіх частотах, потрібно проінтегрувати вираз для потоку випромінювання в межах всіх можливих значень частоти:
- де виконано заміну змінної інтеррування й відповідно .
Отриманий інтеграл є табличним й дорівнює , тому: