Великий термодинамічний потенціал

Матеріал з Вікіпедії — вільної енциклопедії.
Перейти до: навігація, пошук

Великий термодинамічний потенціалтермодинамічний потенціал, що використовується для опису систем із змінним числом частинок (великого канонічного ансамблю).

Означення[ред.ред. код]

\Omega = U - TS - \mu N = F - \mu N,

де F — вільна енергія Гельмгольца, \mu — хімічний потенціал, N — число частинок, P — тиск, V — об'єм, T — температура, S — ентропія.

Звідси його диференціал дорівнює

d \Omega = -S dT - P dV - N d \mu.

Тому великий термодинамічний потенціал записують як функцію

\Omega = \Omega (T,V,\mu).

Можна показати, що для великого термодинамічного потенціалу справедливо вираз

 \Omega = - p V

При розгляді систем з постійним числом частинок обсяг зазвичай вважається змінним. Тут ми не фіксуємо числа частинок, зафіксуємо натомість обсяг, тоді вираз для диференціала зведеться до

d \Omega = -S dT - N d \mu.

Великий термодинамічний потенціал і термодинамічна рівновага[ред.ред. код]

Можна показати, що для системи з фіксованими (ззовні) об'ємом, температурою і хімічним потенціалом (та змінним числом частинок) точка термодинамічної рівноваги є точкою мінімуму великого термодинамічного потенціалу.

Див. також[ред.ред. код]

Література[ред.ред. код]


Фізика Це незавершена стаття з фізики.
Ви можете допомогти проекту, виправивши або дописавши її.