Електричний потік

Електричний потік
Електричний потік через замкнуту поверхню пропорційний заряду, який міститься в об'ємі, що охоплений поверхнею (теорема Гаусса)
Символи:	$\Phi _{E}$
Одиниці вимірювання
SI	В·м = Н·м2·Кл−1
У базових величинах SI:	кг·м3·с−3·А−1
Розмірність:	${\mathsf {L}}^{3}{\mathsf {MT}}^{-3}{\mathsf {I}}^{-1}$

Електричний потік (Electric Flux) — потік вектора електричної індукції ($\mathbf {D}$) через поверхню $S$ (не обов'язково замкнуту).

Відомо, що напруженість електричного поля $E$ залежить від властивостей фізичного середовища, в якому діє електричне поле ($\epsilon$). Тому для повної характеристики електричного поля вводиться фізична величина, котра має назву електричної індукції (або електричного зміщення).

У випадку слабких електричних полів, відсутності анізотропії та дисперсії, вектор електричної індукції та напруженість електричного поля зв'язані формулою:

$D=\epsilon \epsilon _{0}E$,

де $\epsilon _{0}$- діелектрична стала. Очевидно, що електрична індукція є векторна величина, що не залежить від властивостей середовища (оскільки останні просто входять в неї):

$\mathbf {D} =\epsilon \epsilon _{0}\mathbf {E}$.

Електричний потік вектора електричної індукції $\mathbf {D}$ через довільну поверхню $S$ в певній точці визначається через одиничний вектор нормалі $\mathbf {n}$ до цієї поверхні в цій точці:

$\Phi _{E}=(\mathbf {D} ,\mathbf {n} )S=D\cdot S_{n}$

Звичайно, ця формула справедлива у випадку плоскої поверхні $S$. В загальному випадку довільної поверхні необхідно брати інтегральний вираз для потоку вектора електричної індукції:

$\Phi _{E}=\int _{S}^{}D\,dS_{n}$.

Див. також

• Потік векторного поля
• Магнітний потік

Література

• Яворский Б. М., Детлаф А. А., Милковская Л. Б. Курс физики. Т.2. Электричество и магнетиизм. Изд.3-е., М: Высшая школа, 1968. — 412с.

Примітки

↑  1. Поля вважаються слабкими, якщо зміщення зв'язаних зарядів, а, отже, виклакана ними поляризація, лінійно залежать від прикладеного поля.