Двовимірна ядерна магнітно-резонансна спектроскопія

Матеріал з Вікіпедії — вільної енциклопедії.
Перейти до навігації Перейти до пошуку
COSY спектр прогестерону

Двомі́рна я́дерна магні́тно-резона́нсна спектроско́пія (2D NMR або 2D ЯМР) — один з видів ядерної магнітно-резонансної спектроскопії, в якому дані розподілені в просторі по двох осях.

Двомірна ЯМР надає більше відомостей про структуру молекули, ніж одномірні ЯМР спектри та особливо зручна для встановлення структур складних молекули, які складно визначити лише з одномірних спектрів ЯМР.

Перший двомірний експеримент, COSY, був запропонований Жаном Жеенером, професором франкомовного Брюссельського вільного університету в 1971 році. Цей експеримент був пізніше виконаний Волтером П. Ауе, Енріко Бартольді та Ріхардом Ернстом, які опублікували свою роботу в 1976 році.

Концепція двомірної ядерної магнітно-резонансної спектроскопії[ред. | ред. код]

Кожен експеримент складається з послідовності радіочастотних імпульсів з періодами затримки між ними. Значення часу, частоти та інтенсивності цих імпульсів відрізняють різні експерименти ЯМР один від одного.[1] Майже всі двовимірні експерименти мають чотири етапи:

  1. Період підготовки. Протягом цього періоду за допомогою радіочастотних імпульсів намагнічуються зв'язки;
  2. Період еволюції (період розвитку). Визначений проміжок часу, протягом якого не подаються імпульси, і ядерні спіни можуть вільно обертатися;
  3. Період змішування. На зв'язки діють іншою серією імпульсів такою мірою, що з'являються видимі сигнали;
  4. Період виявлення. Сигнал спаду вільної індукції зі зразка спостерігається як функція часу, ідентично одновимірному FT-ЯМР.[2]

Два виміри двовимірного експерименту ЯМР — це дві осі частот хімічних зсувів. Кожна вісь частот асоційована з однією або двома змінними часу, що представляють собою тривалість періоду еволюції (час еволюції) та час, що минув протягом періоду виявлення (час виявлення). Кожен з них перетворюється з часової серії в серію частот за допомогою двовимірного перетворення Фур'є. Кожен двовимірний експеримент формується у вигляді серії одновимірних експериментів, з різним специфічним часом еволюції у серії послідовних експериментах, з повною тривалістю періоду виявлення, записаним у кожному експерименті.[3]

Кінцевим результатом є зображення, що демонструє значення інтенсивності для кожної пари змінних частот. Інтенсивності піків у спектрі можна представити за допомогою третього виміру. Частіше інтенсивність вказується за допомогою контурних ліній або різних кольорів.

Методи гомоядерної кореляції між зв'язками[ред. | ред. код]

В цих методах перенесення намагніченості[en] відбувається між ядрами одного виду через константу спін-спінової взаємодії ядер, що поєднані один з одним декількома зв'язками.

Кореляційна спектроскопія (COSY)[ред. | ред. код]

Спектри COSY (Correlation spectroscopy) є найпростішим видом двомірної спектроскопії ЯМР. Представлені у вигляді квадрату або прямокутнику, що обмежний шкалами хімічних зсувів. Таким чином, ці двомірні спектри мають дві частотні координати та дві перпендикулярні шкали протонних хімічних зсувів. Сигнали в спектрах COSY можуть розташовуватись по всій площині квадрату.

Спектри COSY дозволяють виявити спін-спіновий зв'язок між протонами, що надає можливість зробити віднесення мультиплетів до конкретних спінових систем молекули.[4] Спектри COSY є симетричними відносно діагоналі та демонструють два види піків:

  1. Діагональні піки, що розташовані уздовж діагональної лінії спектру, є повними аналогами сигналів у відповідному одномірному спектрі ЯМР.
  2. Крос-піки, проєкція яких на вісі двомірного спектру відповідає сигналам ядер, між якими наявний спін-спіновий зв'язок. Такі піки також називають кореляційними.

Аналіз спектру COSY[ред. | ред. код]

Аналіз спектру полягає в визначенні координат крос-піків. Для цього потрібно від кожного крос-піку провести горизонтальну (або вертикальну) лінію до перетину з діагоналлю, де йому будуть відповідати сигнали мультиплетів. Розглянутий крос-пік свідчить про наявність спін-спінової взаємодії між протонами цих мультиплетів.

Див. також[ред. | ред. код]

Примітки[ред. | ред. код]

  1. ↑ Wrackmeyer, Bernd (28 лютого 2002). Book Review: J. W. Akitt, B. E. Mann. NMR and chemistry: An introduction to modern NMR spectroscopy. 4th edn, Stanley Thornes (Publishers), Cheltenham, UK, 2000. 400 pp., price £30. ISBN 0 7487 4344 8. Magnetic Resonance in Chemistry (англійською) . Т. 40, № 4. с. 316—316. doi:10.1002/mrc.961. ISSN 0749-1581. Процитовано 1 червня 2020.
  2. ↑ (2261) Keeler. Dictionary of Minor Planet Names. Berlin, Heidelberg: Springer Berlin Heidelberg. с. 184—184. ISBN 978-3-540-00238-3.
  3. ↑ Keeler, James. (2010). Understanding NMR spectroscopy (вид. 2nd ed). Chichester, U.K.: John Wiley and Sons. ISBN 978-0-470-74609-7. OCLC 500186687.
  4. ↑ Воловенко Ю.М., Карцев В.Г., Комаров И.В., Туров А.В., Хиля В.П. (2011). Спектроскопия ядерного магнитного резонанса для химиков (російська) . Москва: Международный благотворительный фонд "Научное Партнерство". с. 704. ISBN 978-5-903078-34-9.


Фізика Це незавершена стаття з фізики.
Ви можете допомогти проєкту, виправивши або дописавши її.
Отримано з https://uk.wikipedia.org/w/index.php?title=Двовимірна_ядерна_магнітно-резонансна_спектроскопія&oldid=41162877