Техніколор (фізика)

За межами Стандартної моделі
Теоретичне моделювання даних на великому адронному колайдері: сигнатура бозона Хіггса при зіткненні протонів, що розпадаються на струмені адронів і електронів
Стандартна модель
Докази Проблема калібрувальної ієрархії Темна матерія Проблема космологічної сталої Порушення CP-інваріантності Осциляції нейтрино
Теорії Техніколор Теорія Калуци — Клейна Теорії великого об'єднання Теорія всього Теорія струн Причинні системи ферміонів Надплинна вакуумна теорія П'ята сила
Суперсиметрія Мінімальна суперсиметрична стандартна модель Теорія суперструн Супергравітація
Квантова гравітація Теорія струн Петльова квантова гравітація Причинна динамічна триангуляція Причинні системи ферміонів Причинні множини Канонічна квантова гравітація Надплинна вакуумна теорія
Експерименти ANNIE Національна лабораторія Гран Сассо INO Великий адронний колайдер SNO Super-K Теватрон NOνA

Теорії технікольор є моделями фізики за межами стандартної моделі, що пояснюють порушення електрослабкої калібрувальної симетрії, механізм, за допомогою якого W і Z бозони набувають маси. Ранні теорії технікольору були змодельовані на квантовій хромодинаміці (КХД), на "кольоровій" теорії сильної ядерної сили, що надихнуло на таку їхню назву.

Замість введення елементарних бозонів Хіггса для пояснення явища, моделі технокольору приховують електрослабку симетрію і створюють маси для W- і Z-бозонів через динаміку нових калібрувальних взаємодій. Хоча ці взаємодії асимптотично вільні при дуже високих енергіях, ці взаємодії повинні стати сильними і обмеженими конфайнментом (і, отже, неспостережуваними) при більш низьких енергіях, які були експериментально випробувані. Цей динамічний підхід натуральний і дозволяє уникнути проблем квантової тривіальності і проблеми ієрархії стандартної моделі.

Для того, щоб надати маси кварку і лептону, технікольор повинен бути "розширений" за допомогою додаткових калібрувальних взаємодій. Зокрема, при моделюванні на КХД, розширений технікольор ускладнюється експериментальними обмеженнями на нейтральний потік зміни аромату і точними електрослабкими вимірюваннями. Не відомо, якою може бути динаміка розширеного технікольору.

Багато досліджень технікольору фокусується на вивченні відмінних від КХД сильно взаємодіючих калібрувальних теорій, для того, щоб уникнути деяких з цих проблем. Особливо активною структурою є "блукаючий" техніколор, який демонструє майже конформну поведінку, викликану інфрачервоною фіксованою точкою з силою трохи більшою, що необхідна для спонтанного порушення хіральної симетрії. Чи блукання можливе і може привести до узгодження з точними вимірюваннями електрослабкої взаємодії вивчається через незбурене решітчасте моделювання.

Очікується, що експерименти в Великому адронному колайдері відкриють механізм, відповідальний за порушення електрослабкої симетрії, і буде мати вирішальне значення для визначення того, чи забезпечує структура технікольору правильний опис природи. У 2012 році ці експерименти оголосили про відкриття Гіґґс-подібного бозона з масою близько [[Електронвольт|125 [[ГеВ/c²]]]]; така частинка не передбачається в загальному моделями технікольору, однак може бути пояснена ними.

Блукаючий техніколор

Оскільки маси кварків і лептонів пропорційні білінійному техніферміонному конденсату, поділеному на масштаб ВТК в квадраті, можна уникнути їхніх крихітних значень, якщо конденсат збільшується понад слабку-α_TC оцінку в рівнянні (2), $\langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}\cong \langle {\bar {T}}T\rangle _{TC}\cong 4\pi F_{EW}^{3}$.

Протягом 1980-х років, кілька динамічних механізмів були розвинені, щоб це зробити. У 1981 році Голдом припустив що, якщо α_TC(μ) еволюціонує до нетривіальної нерухомої точки в ультрафіолетовій області спектру, з великою додатньою аномальна розмірність γ_m для ${\bar {T}}T$, реалістичні маси кварків і лептонів можуть виникнути при Λ_ВТК досить великій, щоб придушити ВТК-індуковане $K{\hbox{--}}{\bar {K}}$ змішування. Проте, жоден із прикладів нетривіальної ультрафіолетової нерухомої точки в чотиривимірній калібрувальній теорії не був побудований. У 1985 році Голдом проаналізував теорію технікольору, в якій був передбачений "повільно змінний" α_TC(μ). Він зосередився на відокремленні порушення хіральної симетрії і шкалі конфайнменту, але він також зазначив, що така теорія може підвищити $\langle {\bar {T}}T\rangle _{ETC}$, і таким чином, дозволити збільшити шкалу ВТК. У 1986 році Акіба і Янаґіда також розглядали підвищення маси кварків і лептонів, просто припускаючи, що α_TC є постійною і сильною аж до масштабу ВТК. У тому ж році Ямавакі, Бандо і Мацумото знову уявили собі ультрафіолетову нерухому точку в асимптотично невільній теорії для підвищення техніферміонного конденсату.

У 1986 році Аппельквіст, Карабалі і Вієвардгана обговорили збільшення мас ферміонів в асимптотично вільній теорії технікольору з повільним перебігом, або "блуканням", калібрувального зв`язку. Повільність виникла через екрануючий ефект великого числа техніферміонів з аналізом, проведеним за допомогою двопетльової теорії збурень. У 1987 році Аппельквіст і Вієвардгана дослідили цей сценарій блукання глибше. Вони взяли аналіз трьох петель, зауваживши, що блукання може привести до збільшення за степеневим законом техніферміонного конденсату, і оцінили маси отриманих в результаті кварків, лептонів і техніпіонів. Зростання конденсату виникає, оскільки відповідна маса техніферміонів зменшується повільно, приблизно за лінійним законом, в залежності від її масштабу перенормування. Це відповідає випадку, коли конденсатна аномальна розмірність γ_m в рівнянні (3) прямує до одиниці (дивись нижче).

У 1990-ті роки, виникло більш чітке розуміння того, що блукання природно описується асимптотично вільними калібрувальними теоріями, що домінують в інфрачервоній області спектра наближеною нерухомою точкою. На відміну від спекулятивної пропозиції ультрафіолетових нерухомих точок, нерухомі точки в інфрачервоному діапазоні, як відомо, існують в асимптотично вільних теоріях, виникаючи при двох петлях в бета-функції за умови, що ферміонне число N_f є достатньо велике. Це було відомо від першого двопетльового обчислення Козвела в 1974 році. Якщо N_f близьке до значення ${\hat {N}}_{f}$, при якому асимптотична свобода пропадає, в результаті інфрачервона фіксована точка є слабкою, параметричного порядку ${\hat {N}}_{f}-N_{f}$, і надійно доступною в теорії збурень. Ця межа слабкою зв'язку була розглянута Банксом і Заксом в 1982 році.

Нерухомої точки зчеплення α_IR сильнішає, коли N_f зменшується з ${\hat {N}}_{f}$. Нижче деякого критичного значення N_fc зв'язок стає досить сильним (> α_{χ SB}) для того, щоб спонтанно порушити хіральну симетрію безмасових техніферміонів. Оскільки аналіз повинен, як правило, вийти за рамки двопетльової теорії збурень, означення біжучого зв'язку α_TC(μ), його значення нерухомої точки α_IR, і міцність α_{χ SB} необхідність порушення хіральної симетрії залежить від конкретної прийнятої схеми перенормування. Для $0<(\alpha _{IR}-\alpha _{\chi SB})/\alpha _{IR}\ll 1$; тобто, для N_f просто нижче N_fc, розвиток α_TC(μ) регулюється інфрачервоною фіксованою точкою, і вона буде розвиватися повільно (пішки) для цілого ряду імпульсів вище масштабу розриву Λ_TC. Щоб подолати $M_{ETC}^{2}$-придушення мас кварків першого і другого покоління, що беруть участь в $K{\hbox{--}}{\bar {K}}$ змішуванні, цей діапазон повинен розширити майже до їхнього масштабу ВТК ${\mathcal {O}}(10^{3}{\hbox{ TeV}})$. Коен і Джорджі стверджували, що γ_m = 1 є сигналом спонтанного порушення хіральної симетрії, тобто, що γ_m(α_{χ SB}) = 1. Таким чином, в блуканні-α_TC регіоні γ_m ≅ 1 і з рівнянь (2) і (3) маси легких кварків збільшуються приблизно на M_ETC/Λ_TC.

Ідея, що α_TC(μ) блукає для великого діапазону моментів, коли α_IR лежить просто над α_{χ SB}, була запропонована Лейном і Раманою. Вони зробили явну модель, обговорювали блукання, що розгорнулося, і використовували його в їхньому обговоренні феноменології блукаючого технікольору на адронних коллайдерах. Ця ідея була розроблена доволі докладно Аппельквістом, Тернінґом і Вієвардганою. Поєднання пертурбативного обчислення інфрачервоної нерухомої точки з апроксимацією α_{χ SB}, заснованою на рівнянні Швінгера, вони оцінили критичне значення N_fc і досліджили отриману електрослабку фізику. З 1990-х років, більшість обговорень блукаючого технікольору знаходяться в рамках теорій, що припускають домінування наближеної нерухомої точки в інфрачервоній області спектра. Різні моделі були вивчені, деякі з техніферміонами в фундаментальному уявленні калібрувальної групи і деякі з більш високими уявленнями.

Можливість того, що техніколірний конденсат на збільшити за межі, обговорені в літературі про блукання, розглядалася також недавно Люті і Окуї під назвою "конформного технікольору". Вони представляють інфрачервону стійку нерухому точку, але з дуже великою аномальною розмірністю оператора ${\bar {T}}T$. Ще не з'ясовано, чи можна це реалізовати, наприклад, в класі теорій, які в даний час вивчаються, з використанням методів решітки.

Маса t-кварка

Вдосконалення блукання, описане вище, може бути недостатньо для створення вимірюваної маси t-кварка, навіть для масштабу ВТК настільки малого, як декілька ТеВ. Проте, ця задача може бути вирішена, якщо ефективне зчеплення з чотирма техніферміонами, що з’являється в результаті обміну калібрувального бозону ВТК, є сильним і налаштоване трохи вище критичного значення. Аналіз цієї сильної ВТК можливості аналогічний до аналізу моделі Намбу-Йона-Лазініо з додатковою (техніколірною) каліброваною взаємодією. Маси техніферміонів малі в порівнянні з шкалою ВТК (відсікання ефективної теорії), але майже постійні поза межами цієї шкали, що призводить до великої маси т-кварку. Жодна повністю реалістична ВТК теорія для всіх мас кварків досі не розроблена із включенням цих ідей. Пов'язане з цим дослідження було проведено Міранським і Ямавакі. Проблема такого підходу полягає в тому, що вона включає в себе певний рівень параметра тонкого налагодження, що конфліктує з керівним принципом природності технікольору.

І, нарешті, слід зазначити, що існує велике тіло тісно пов'язаної роботи, в якому ВТК не генерує m_t. До них відносяться топкварковий конденсат, топ-колір і топ-колір-допоміжні моделі технікольору, в яких нові сильні взаємодії приписуються t-кварку та іншим ферміонам третього покоління. Як і в разі сценарію сильної ВТК, описаного вище, всі ці пропозиції включають значну ступінь тонкого налаштування калібрувальних зчеплень.

Техніколір на решітці

Решітчаста калібрувальна теорія — це непертубативний метод (без збурень), застосовний до сильно взаємодіючих техніколірних теорій, що дозволяє дослідження з перших принципів блукаючої і конформної динаміки. У 2007 році, Катерал і Саніно використовували решітчасту калібрувальну теорію для вивчення SU(2) калібрувальних теорій з двома ароматами діракових ферміонов в симетричному поданні, знаходячи докази конформності, що було підтверджено подальшими дослідженнями.

Станом на 2010 рік ситуація для SU(3) калібрувальної теорії з ферміонами в фундаментальному поданні не настільки чітка. У 2007 році Апельквіст, Флемінг і Нейл зробили офіційне повідомлення з доказами того, що нетривіальна інфрачервона фіксована точка розвивається в таких теоріях, коли є дванадцять ароматів, але не тоді, коли є вісім. У той час як деякі подальші дослідження підтвердили ці результати, інші подали звіт про різні висновки, в залежності від використаних решітчастих методів, і досі немає консенсусу з цього питання.

Подальші дослідження кристалічної решітки досліджували ці питання, а також розглядали наслідки цих теорій для точних електрослабких вимірювань, що проводяться декількома дослідницькими групами. .

Феноменологія технікольору

Будь-яка теорія для фізики за межами стандартної моделі повинна відповідати вимірюванням точності електрослабких параметрів. Повинні бути вивчені також її наслідки для фізики в рамках вже існуючих і майбутніх адронних коллайдерів високих енергій і для темної матерії Всесвіту.

Тести електрослабкої точності

У 1990 році феноменологічні параметри S, T і U були введені Пескіном і Такочі для квантування внесків до радіаційних поправок з фізики за межами стандартної моделі. Вони мають простий зв'язок з параметрами електрослабого кірального лагранжіана. Аналіз Пескін-Такеучі був обгрунтований на загальному формалізмі для слабких радіаційних поправок, розробленому Кеннеді, Лінном, Пескіном і Стюартом, і альтернативні формулювання також існують.

S, T, і U-параметри описують поправки до розмножувачів електрослабих калібрувальних бозонів з фізики за межами стандартної моделі. Їх можна записати в термінах поляризаційних функцій електрослабих струмів і їхнього спектрального подання наступним чином:

${\begin{aligned}(5)\qquad S&=16\pi {\frac {d}{dq^{2}}}\left[\Pi _{33}^{\mathbf {new} }(q^{2})-\Pi _{3Q}^{\mathbf {new} }(q^{2})\right]_{q^{2}=0}\\&=4\pi \int {\frac {dm^{2}}{m^{4}}}\left[\sigma _{V}^{3}(m^{2})-\sigma _{A}^{3}(m^{2})\right]^{\mathbf {new} };\\(6)\qquad T&={\frac {16\pi }{M_{Z}^{2}\sin ^{2}2\theta _{W}}}\;\left[\Pi _{11}^{\mathbf {new} }(0)-\Pi _{33}^{\mathbf {new} }(0)\right]\\&={\frac {4\pi }{M_{Z}^{2}\sin ^{2}2\theta _{W}}}\int _{0}^{\infty }{\frac {dm^{2}}{m^{2}}}\left[\sigma _{V}^{1}(m^{2})+\sigma _{A}^{1}(m^{2})-\sigma _{V}^{3}(m^{2})-\sigma _{A}^{3}(m^{2})\right]^{\mathbf {new} },\end{aligned}}$

де тільки нові, позастандартні моделі фізики включені. Величини розраховуються по відношенню до мінімальної стандартної моделі з деякою обраною встановленою масою бозона Гіґґза, взятої в межах від експериментальної нижньої межі 117 ГеВ до 1000 ГеВ, де його ширина стає дуже великою. Для тогоб щоб ці параметри описали домінуючі поправки до стандартної моделі, масштаб мас нової фізики повинен бути набагато більшим, ніж M_W і M_Z і зв'язок кварків і лептонів для нових частинок повинен бути придушений в порівнянні з їхнім зв'язком із калібрувальними бозонами. Така-от справа з технікольором настільки, наскільки найлегші технівекторні мезони ρ_T and a_T важчі за 200-300 ГеВ. S-параметр чутливий до всіх нових теорій фізики на масштабі ТеВ, в той час як T є мірою ефектів порушення слабкого ізоспіну. U-параметр, як правило, не корисний; більшість теорій нової фізики, в тому числі теорій технікольору, дають незначні внески до нього.

S і T-параметри визначаються глобальною підгонкою до експериментальних даних, включаючи Z-полюсні дані з ВЕП в CERNі, топ-кварка і W - вимірювання маси топ-кварка і W-бозона у Fermilab і вимірюваними рівнями порушення атомної парності. Отримані оцінки за цими параметрами наведено в огляді властивостей частинок. Припускаючи, що U = 0, S і T параметри малі і, насправді, узгоджуються з нулем:

$(7)\qquad {\begin{aligned}S&=-0.04\pm 0.09\,(-0.07),\\T&=0.02\pm 0.09\,(+0.09),\end{aligned}}$

де центральне значення відповідає масі бозона Гіґґза 117 ГеВ і поправка до центрального значенням подана в дужках, коли маса бозона Гіґґза збільшується до 300 ГеВ. Ці значення задають жорсткі обмеження на теорії поза стандартною моделлю — коли відповідні поправки можуть бути надійно обчислені.

S-параметр оцінений у КХД-подібні теорії технікольору значно більший, ніж експериментально дозволене значення. Розрахунок був зроблений в припущенні, що спектральний інтеграл для S обмежений найлегшими ρ_T і a_T резонансами, або шляхом масштабування ефективних параметрів лагранжіану з КХД. У блукаючому технікольорі, однак, фізика в масштабі ТеВ і більше, повинна дуже відрізнятися від КХД-подібних теорій. Зокрема, векторні і аксіально-векторні спектральні функції не можуть бути обмежені тільки найнижчими резонансами. Невідомо, чи більш високоенергетичні внески в $\sigma _{V,A}^{3}$ є вежа таких, що можна ідентифікувати, ρ_T і a_T станів або гладкий континуум. Було висловлено припущення, що ρ_T і a_T партнери могли б бути більш майже виродженим в блукаючих теоріях (приблизний паритет подвоєння), зменшуючи їхній вклад в S. Решітчасті розрахунки ведуться або плануються, щоб перевірити ці ідеї і отримати достовірні оцінки S в блукаючих теоріях.

Обмеження на T-параметр являє собою проблему для генерації маси топ-кварка в рамках розширеного технікольору. Посилення від блуквання може дозволити масштабу асоційованого розширеного технікольору бути настільки ж великим, як декілька ТеВ, однак, оскільки РТК взаємодії повинні сильно порушувати слабкий ізоспін, щоб забезпечити велике розділення маси топ-ботом, вклад параметра T а також темп для розпаду $Z^{0}\rightarrow {\bar {b}}b$,, може бути занадто великим.

Феноменологія адронного коллайдера

Ранні дослідження в цілому припускали існування тільки одного електрослабкого дублету техніферміонов, або одного техні-сім'ї, включаючи один дублет кожного з кольоро-триплетних технікварків і кольоро-синглетних технілептонів (чотири електрослабкої дублети загалом). Кількість N_D електрослабкої дублетів визначає константу розпаду F, необхідну для визначення правильного електрослабкого масштабу, оскільки F = F_EW/√N_D = 246 GeV/√N_D. В мінімальній однодублетній моделі три ґолдстоунівські бозони (техніпіони, π_T) мають константу розпаду F = F_EW = 246 ГеВ і поглинаються електрослабкими калібрувальними бозонами. Найдоступніший сигнал для колайдера через ${\bar {q}}q$ анігіляцію в адронному колайдері односпінових $\rho _{T}^{\pm ,0}$, і подальший їхній розпад в пару поздовжньо поляризованих слабких бозонів, $W_{L}^{\pm }Z_{L}^{0}$ і $W_{L}^{+}W_{L}^{-}$. При очікуваній масі 1.5–2.0 ТеВ і похибки 300-400 ГеВ, такі ρ_T's було б важко виявити на великому адронному колайдері. Односімейна модель має велику кількість фізичних техніпіонів, з F = F_EW/√4 = 123 ГеВ. Існує колекція відповідно з меншими масами кольорових синглету і октету технівекторів, що розпадаються на техніпіонні пари. Частинки π_T, як очікується, розпадаються до найважчих можливих пар кварків і лептонів. Незважаючи на більш низькі маси, ρ_T ширші, ніж в мінімальній моделі і шуми розпадів π_T, ймовірно, будуть нездоланними на адронному колайдері.

Ця картина змінилася з появою теорії блукаючого технікольору. Блукаюча калібрувальна константа зв'язку має місце, якщо α_{χ SB} лежить трохи нижче значення фіксованої точки IR α_IR, що вимагає або великої кількості електрослабких дублетів в фундаментальному поданні калібрувальної групи, наприклад, або кілька дублетів в багатовимірному поданні технікольору. В останньому випадку, обмеження на подання розширеної теорії технокольору, як правило, припускають наявність інших техніферміонів також у фундаментальному поданні. У будь-якому випадку, є техніпіони π_T з константою розпаду $F\ll F_{EW}$. Звідси $\Lambda _{TC}\ll F_{EW}$, так що найлегші технівектори, доступні на Великому адронному колайдері — ρ_T, ω_T, a_T (з I^G J^PC = 1⁺ 1⁻⁻, 0⁻ 1⁻⁻, 1⁻ 1⁺⁺) — мають маси значно нижче ТеВ. Клас теорій з багатьма техніферміонами, і, таким чином $F\ll F_{EW}$, називається дрібномасштабним технікольором.

Другий наслідок блукаючого технікольору стосується розпаду односпінових техніадронів. Оскільки маси технопіонів $M_{\pi _{T}}^{2}\propto \langle {\bar {T}}T{\bar {T}}T\rangle _{M_{ETC}}$ (див Рівн. (4)), блукання покращує їх набагато більше, ніж маси інших техніадронів. Таким чином, цілком можливо, що найлегший M_ρT < 2M_πT і що дво- і три-π_T канали розпаду світлових техновекторів закриті. Звідси також випливає, що ці технівектори дуже вузькі. Їхні найбільш ймовірні двочастинкові канали є $W_{L}^{\pm ,0}\pi _{T}$, W_L W_L, γ π_T і γ W_L. Поєднання найлегших технівекторів до W_L пропорційне F/F_EW.. Таким чином, всі їх швидкості розпаду пригнічені силами $(F/F_{EW})^{2}\ll 1$ або сталою тонкої структури, даючи повні ширини від декількох ГеВ (для ρ_T) до декількох десятих ГеВ (для ω_T і _T).

Більш гіпотетичний наслідок блукаючого технікольору мотивований урахуванням його внеску в параметр S. Як було зазначено вище, звичайні припущення, зроблені для оцінки S_TC недійсні в теорії блукання. Зокрема, спектральні інтеграли, що зазвичай використовуються для оцінки S_TC, не можуть обмежуватись тільки найнижчим ρ_T і a_T і, якщо S_TC повинен бути невеликим, маси і слабкострумові сполуки з ρ_T і a_T можуть бути краще наближені, ніж в КХД.

Феноменологія дрібномасштабного технікольору, в тому числі можливість більш паритетно-подвоєного спектра, був розроблена як набір правил і амплітуд розпаду. Оголошення у квітні 2011 року надлишку в реактивних парах, створених в поєднанні з W-бозоном, виміряного в Теватроні було витлумачено Айхтеном, Лейном і Мартіном як можливий сигнал техніпіон дрібномасштабного технікольору.

Загальна схема дрібномасштабного технікольору має мало сенсу, якщо межа на $M_{\rho _{T}}$ проштовхується повз близько 700 ГеВ. ВАК повинен бути в змозі виявити його або виключити його. Пошукові спроби там за участю розпадів до техніпіонів, а звідти до важких кваркових струменів утруднені шумами від утворення ${\bar {t}}t$, його ймовірність в 100 разів більше, ніж на Теватроні. Отже, виявлення дрібномасштабного технікольору на ВАКу покладається на вселептонні канали кінцевого стану зі сприятливим співвідношенням сигналу-фону: $\rho _{T}^{\pm }\rightarrow W_{L}^{\pm }Z_{L}^{0}$, $a_{T}^{\pm }\rightarrow \gamma W_{L}^{\pm }$ і $\omega _{T}\rightarrow \gamma Z_{L}^{0}$.

Темна матерія

Теорії Техніколору, природно, містять кандидатів на темну матерію. Майже напевно можна побудувати моделі, в яких найнижчий технібаріон, техніколорносинглетний зв'язаний стан техніферміонів достатньо стабільний, щоб пережити еволюцію Всесвіту. Якщо теорія Техніколору низькомасштабна ($F\ll F_{EW}$) маса баріону повинна бути не більшою 1-2 ТеВ. Якщо ні, то він може бути набагато важчий. Технібаріон повинен бути електрично нейтральним і задовольняти обмеженням на його поширеність. З урахуванням обмежень на спіно-незалежних темноматеріально-нуклонні крос-секції експериментів пошуку темної матерії ($\lesssim 10^{-42}\,\mathrm {cm} ^{2}$ для мас, які становлять інтерес), то, можливо, доведеться йому бути також електрослабконейтральним (слабкий ізоспін I = 0). Ці міркування дозволяють припустити, що кандидати темної матерії "старої" теорії технікольору може бути важко створити на великому адронному колайдері.

Інший клас технікольорних кандидатів темної матерії достатньо легкий для відтворення на великому адронному колайдері був представлений Франческо Санніно і його колегами Ці стани є псевдобозонами Ґолдштейна з глобальним зарядом, через що вони стійкі до розпаду.

Дивіться також

• Бозон Гіґґза
• Бозон Ґолдстоуна
• Механізм Гіґґза
• t-кварк
• Куперівська пара
• Теорія БКШ
• Кварк