Детектування нейтронів: відмінності між версіями

Матеріал з Вікіпедії — вільної енциклопедії.
Перейти до навігації Перейти до пошуку
Інтерактивний перегляд історії
[перевірена версія][перевірена версія]
← Попереднє редагуванняНаступне редагування →
Вилучено вміст Додано вміст
ВізуальнийВікірозмітка
Рядок 175: Рядок 175:
|journal=Nuclear Science Symposium Conference Record
|journal=Nuclear Science Symposium Conference Record
}}</ref>
}}</ref>

== Застосування ==
Детектування нейтронів використовується для різних цілей. Кожна програма має різні вимоги до системи виявлення.

* Реакторне обладнання: оскільки потужність реактора по суті лінійно пропорційна [[Нейтронний потік|потоку нейтронів]], нейтронні детектори забезпечують важливий показник потужності в енергетичних і дослідницьких ядерних реакторах. [[Киплячий ядерний реактор|Реактори з киплячою водою]] можуть мати десятки детекторів нейтронів, по одну на паливну збірку. Більшість детекторів нейтронів, які використовуються в ядерних реакторах із тепловим спектром, оптимізовані для виявлення теплових нейтронів.
* Фізика плазми: виявлення нейтронів використовується в експериментах з фізики термоядерної плазми, таких як [[Joint European Torus|JET]].<ref>{{Citation|last=Frenje|first=J.|chapter=The MPR Neutron Diagnostic at Jet — An ITER Prototype Study|date=1996|pages=417–420|publisher=Springer US|isbn=9781461380207|doi=10.1007/978-1-4613-0369-5_49|title=Diagnostics for Experimental Thermonuclear Fusion Reactors}}</ref> Наприклад, виявлена ​​швидкість нейтронів у плазмі може дати інформацію про температуру іонів.<ref>{{Cite book
|title=Principles of plasma diagnostics
|last=Hutchinson
|first=I. H.
|date=2002
|publisher=Cambridge University Press
|edition=2nd
|location=Cambridge
|isbn=0521803896
|oclc=50124576
}}</ref>
* Фізика елементарних частинок: виявлення нейтронів було запропоновано як метод покращення [[Нейтринний детектор|нейтринних детекторів]].<ref>{{cite journal|author1=John F. Beacom|author2=Mark R. Vagins|year=2004|title=Antineutrino Spectroscopy with Large Water Čerenkov Detectors|journal=[[Physical Review Letters]]|volume=93|issue=17|pages=171101|arxiv=hep-ph/0309300|bibcode=2004PhRvL..93q1101B|doi=10.1103/PhysRevLett.93.171101|pmid=15525063|name-list-style=amp|s2cid=10472028}}</ref>
* Матеріалознавство: пружне та непружне розсіювання нейтронів дозволяє експериментаторам характеризувати морфологію матеріалів у масштабах від [[Ангстрем|ангстремів]] до приблизно одного [[Мікрометр|мікрометра]].
* Радіаційна безпека: нейтронне випромінювання є небезпекою, пов’язаною з [[Джерело нейтронів|джерелами нейтронів]], космічними подорожами, [[Прискорювач заряджених частинок|прискорювачами]] та [[Ядерний реактор|ядерними реакторами]]. Детектори нейтронів, які використовуються для радіаційної безпеки, повинні враховувати {{iw|Відносна біологічна активність|відносну біологічну ефективність||Relative_biological_effectiveness}} (тобто те, як пошкодження, спричинене нейтронами, змінюється залежно від енергії).
* Виявлення космічних променів: вторинні нейтрони є одним із компонентів {{iw|зливи частинок|||Particle_shower}}, що утворюються в атмосфері Землі [[Космічні промені|космічними променями]]. Спеціальні наземні детектори нейтронів, а саме {{iw|Нейтронний монітор|нейтронні монітори||Neutron_monitor}}, використовуються для моніторингу коливань потоку космічних променів.
* Виявлення спеціальних ядерних матеріалів: {{iw|Спеціальні ядерні матеріали|||Special_nuclear_material}}, такі як {{iw|уран-233|||Uranium-233}} і [[плутоній-239]] розпадається шляхом [[Спонтанний поділ|спонтанного поділу]], утворюючи нейтрони. Детектори нейтронів можуть бути використані для виявлення спеціальних ядерних матеріалів у продажу.

== Експериментальне виявлення нейтронів ==


== Примітки ==
== Примітки ==

Версія за 11:46, 28 січня 2023

Ця стаття в процесі редагування певний час.

Будь ласка, не редагуйте її, бо Ваші зміни можуть бути втрачені.

Якщо ця сторінка не редагувалася кілька днів, будь ласка, приберіть цей шаблон. Це повідомлення призначене для уникнення конфліктів редагування.

Останнє редагування зробив користувач Alessot (внесок, журнали) о 11:46 UTC (719261 хвилину тому).

Детектування нейтронів — це ефективне виявлення нейтронів, які потрапляють у добре розміщений детектор. Є два ключових аспекти ефективного виявлення нейтронів: апаратне та програмне забезпечення. Апаратне забезпечення виявлення стосується типу використовуваного детектора нейтронів (найпоширенішим сьогодні є сцинтиляційний детектор) і електроніки, яка використовується в установці виявлення. Крім того, налаштування апаратного забезпечення також визначає ключові експериментальні параметри, такі як відстань джерело-детектор, телесний кут і екранування детектора. Програмне забезпечення для виявлення складається з інструментів аналізу, які виконують такі завдання, як графічний аналіз для вимірювання кількості та енергії нейтронів, що потрапляють на детектор.

Фізичні основи

Ознаки, за якими можна виявити нейтрон

Атомні та субатомні частинки виявляються за сигнатурою, яку вони створюють через взаємодію з навколишнім середовищем. Взаємодії є результатом фундаментальних характеристик частинок.

  • Заряд: нейтрони є нейтральними частинками і не іонізують речовину безпосередньо; тому їх важче, ніж заряджені частинки, безпосередньо виявити. Крім того, електричні та магнітні поля лише незначно впливають на шляхи їхнього руху.
  • Маса: маса нейтрона 1.0086649156(6)[1] не виявляється безпосередньо, але впливає на реакції, за допомогою яких його можна виявити.
  • Реакції: нейтрони реагують з низкою матеріалів через пружне розсіювання, утворюючи ядро віддачі, непружне розсіювання, утворюючи збуджене ядро, або через поглинання з трансмутацією отриманого ядра. Більшість підходів до виявлення покладаються на виявлення різних продуктів реакції.
  • Магнітний момент: хоча нейтрони мають магнітний момент −1.9130427(5) μN, методи виявлення магнітного моменту надто нечутливі, щоб використовувати їх для детектування нейтронів.
  • Електричний дипольний момент: Передбачається, що нейтрон має лише крихітний електричний дипольний момент, який ще не виявлено. Отже, це ознака, непридатна для виявлення.
  • Розпад: поза ядром вільні нейтрони нестабільні та мають середній час життя 885.7±0.8 (приблизно 14 хвилин 46 секунд).[1] Вільні нейтрони розпадаються шляхом випускання електрона та електронного антинейтрино, перетворюючись на протон, цей процес відомий як бета-розпад:[2]

n0
 → p+
 + e−
 + ν
e.

Хоча

p+
 і e−
 які утворюються в результаті розпаду нейтронів, можна виявити, швидкість розпаду надто низька, щоб служити основою для практичної системи детектування.

Класичні варіанти детектування нейтронів

Через ці властивості виявлення нейтронів поділяють на кілька основних категорій:[3]

  • Швидкі реакції поглинання — нейтрони низької енергії зазвичай виявляються опосередковано через реакції поглинання. Використовувані типові матеріали для поглинача мають високий поперечний переріз для поглинання нейтронів і включають гелій-3, літій-6, бор-10 і уран-235. Кожен з них реагує випромінюванням іонізованих частинок високої енергії, трек іонізації яких можна виявити кількома засобами. Зазвичай використовувані реакції включають 3He(n, p) 3H, 6Li(n, t) 4He, 10B(n,α) 7Li та поділ урану.[4]
  • Процеси активації. Нейтрони можуть бути виявлені шляхом реакції з поглиначами під час захоплення, сколювання або подібної реакції, утворюючи продукти реакції, які потім розпадаються, вивільняючи бета-частинки або гамма-випромінювання. Вибрані матеріали (наприклад, індій, золото, родій, залізо (56Fe(n, p) 56Mn), алюміній (27Al(n,α) 24Na), ніобій (93Nb(n,2n) 92mNb), і кремній (28Si(n, p) 28 Al)) мають надзвичайно великі поперечні перерізи для захоплення нейтронів у дуже вузькому діапазоні енергії. Використання кількох зразків поглинача дозволяє охарактеризувати енергетичний спектр нейтронів. Активація також дозволяє реконструювати історію опромінення нейтронами (наприклад, судово-медичну реконструкцію опромінення нейтронами під час інциденту критичності).[4]
  • Реакції пружного розсіювання (також називаються віддачею протонів) — нейтрони високої енергії зазвичай виявляються опосередковано через реакції пружного розсіювання. Нейтрони стикаються з ядрами атомів у детекторі, передаючи енергію цим ядрам і створюючи іони, які виявляються. Оскільки максимальна передача енергії відбувається, коли маса атома, з яким стикається нейтрон, порівнянна з масою нейтрона, водневі[5] матеріали часто є кращим середовищем для таких детекторів.[4]

Типи детекторів нейтронів

Газові пропорційні детектори

Газові пропорційні детектори можуть бути адаптовані для виявлення нейтронів. Хоча нейтрони зазвичай не викликають іонізацію, додавання нукліда з високим нейтронним перерізом дозволяє детектору реагувати на нейтрони. Для цієї мети зазвичай використовуються нукліди гелій-3, літій-6, бор-10 і уран-235 . Оскільки ці матеріали, швидше за все, реагуватимуть з тепловими нейтронами (тобто нейтронами, які сповільнилися до рівноваги з навколишнім середовищем), вони зазвичай оточені сповільнювальними матеріалами, щоб зменшити їхню енергію та збільшити ймовірність виявлення.

Подальші уточнення зазвичай необхідні, щоб відрізнити нейтронний сигнал від ефектів інших типів випромінювання. Оскільки енергія теплового нейтрона є відносно низькою, реакції із зарядженими частинками є дискретними (тобто, по суті, моноенергетичними та пролягають у вузькому діапазоні енергій), тоді як інші реакції, такі як гамма-реакції, охоплюють широкий діапазон енергії, що дозволяє розрізняти джерела.

Як клас газоіонізаційні детектори вимірюють кількість (швидкість підрахунку), а не енергію нейтронів.

3He газонаповнені пропорційні детектори

Гелій-3 є ефективним матеріалом для детектування нейтронів, оскільки він реагує, поглинаючи теплові нейтрони, утворюючи іони 1H та 3H. Його чутливість до гамма-променів незначна, що дуже корисно для детектора нейтронів. На жаль, постачання 3He обмежене його утворенням як продукту розпаду тритію (період напіврозпаду якого становить 12,3 року); тритій виробляється або у збройових програмах як прискорювач ядерної зброї, або як побічний продукт роботи реактора.

BF3 газонаповнені пропорційні детектори

Оскільки елементарний бор не є газоподібним, нейтронні детектори, що містять бор, можуть використовувати трифторид бору (BF3), збагачений до 96 % бору-10 (природний бор містить 20 % 10B, 80 % 11B).[6] Трифторид бору високотоксичний. Чутливість цього детектора становить близько 35-40 CPS/nv (відліків за секунду на потік нейтронів), тоді як чутливість детектора з покриттям бором становить приблизно 4 CPS/nv. Це пояснюється тим, що в шарі, покритому бором, n реагує з бором і, отже, утворює іонні пари всередині шару. Тому утворюються заряджені частинки (альфа-частинка та літій), які втрачають частину своєї енергії всередині цього шару. Заряджені частинки з низькою енергією не можуть досягти газового середовища іонізаційної камери. Отже, кількість іонізацій, вироблених у газі, також менша.

Тоді як у заповненому газом BF3, n реагує з B у газі, а альфа-частинки та Li мають повну енергію здатні виробляти більшу іонізацію та давати більше імпульсів.

Пропорційні детектори з бором

З іншого боку, газонаповнені пропорційні лічильники з бором реагують так само, як і газонаповнені пропорційні детектори BF3, за винятком того, що стінки покриті 10B. У цій конструкції, оскільки реакція відбувається на поверхні, лише одна з двох частинок потрапить в пропорційний лічильник.

Сцинтиляційні детектори нейтронів

До сцинтиляційних детекторів нейтронів належать рідкі органічні сцинтилятори,[7] кристали,[8][9] пластмаси, скло[10] та сцинтиляційні волокна.[11]

Нейтронночутливі сцинтиляційні скловолоконні детектори

Сцинтилююче скло 6Li для детектування нейтронів було вперше описано в науковій літературі в 1957 році[12], а ключові досягнення були досягнуті в 1960-х і 1970-х роках.[13][14] Сцинтилююче волокно було продемонстровано Atkinson M. et al. у 1987 році[15], а значні успіхи були досягнуті наприкінці 1980-х і на початку 1990-х років у Тихоокеанській північно-західній національній лабораторії, де воно було розроблене як секретна технологія.[16][17][18][19][20] Воно було розсекречене у 1994 році, і Oxford Instruments вперше отримав ліцензію у 1997 році, а потім передав Nucsafe у 1999 році.[21][22][23] Оптоволокно та оптоволоконні детектори зараз виробляються та комерційно продаються компанією Nucsafe, Inc.[24]

Сцинтилюючі скляні волокна працюють шляхом включення 6Li та Ce3+ у склад скла. 6Li має високий поперечний переріз для поглинання теплових нейтронів через реакцію 6Li (n,α). Поглинання нейтронів створює іон тритію, альфа-частинку та кінетичну енергію. Альфа-частинка та тритон взаємодіють зі скляною матрицею, створюючи іонізацію, яка передає енергію іонам Ce3+ і призводить до випромінювання фотонів із довжиною хвилі 390 нм — 600 нм, оскільки збуджений стан іонів Ce3+ повертається в основний стан. Подія призводить до спалаху світла з кількома тисячами фотонів на кожен поглинений нейтрон. Частина сцинтиляційного світла поширюється через скловолокно, яке діє як хвилевід. Кінці волокон оптично з'єднані з парою фотоелектронних помножувачів для виявлення спалахів фотонів. Детектори можна використовувати для виявлення як нейтронів, так і гамма-променів, які зазвичай розрізняються за допомогою розрізнення висоти імпульсу. Докладено значних зусиль і досягнуто прогресу в зниженні чутливості волоконного детектора до гамма-випромінювання. Оригінальні детектори страждали від помилкових виявлень нейтронів у гамма-полі 0,02 мР. Удосконалення конструкції, процесу та алгоритму тепер дозволяють працювати в гамма-полях до 20 мР/год (60Co).

Сцинтилюючі оптоволоконні детектори мають чудову чутливість, вони міцні та мають швидку синхронізацію (~60 нс), тому можливий великий динамічний діапазон швидкості підрахунку. Перевага детекторів полягає в тому, що їм може бути надано будь-яку бажану форму, і можуть бути зроблені дуже великими або дуже маленькими для використання в різноманітних застосуваннях.[25] Крім того, вони не покладаються на 3He або будь-яку сировину, доступність якої обмежена, а також не містять токсичних або регульованих матеріалів. Їх продуктивність збігається або перевищує показники 3He -трубок для сумарного підрахунку нейтронів завдяки вищій щільності частинок, що поглинають нейтрони, у твердому склі порівняно з газоподібним 3He під високим тиском.[25] Незважаючи на те, що поперечний переріз захоплення теплових нейтронів 6Li низький порівняно з 3He (940 барн проти 5330 барн), щільність атомів 6Li у волокні в п'ятдесят разів більша, що призводить до переваги в коефіцієнті ефективної щільності захоплення приблизно 10:1.

LiCaAlF6

LiCaAlF6 — це нейтронночутливий неорганічний сцинтиляторний кристал, який, як і нейтронночутливі сцинтиляційні скловолоконні детектори, використовує захоплення нейтронів 6Li . Проте, на відміну від сцинтиляційних детекторів зі скловолокна, 6Li є частиною кристалічної структури сцинтилятора, що забезпечує йому природну високу щільність 6Li. Для надання кристалу сцинтиляційних властивостей додається легуючий агент, двома поширеними легуючими агентами є тривалентний церій і двовалентний європій. LiCaAlF6, легований європієм, має перевагу перед іншими матеріалами в тому, що кількість оптичних фотонів, вироблених за одне захоплення нейтрона, становить близько 30 000, що в 5 разів більше, ніж, наприклад, у нейтронночутливих сцинтилюючих скляних волокнах.[26] Ця властивість полегшує розрізнення нейтронних фотонів. Завдяки високій щільності 6Li цей матеріал підходить для виготовлення легких компактних детекторів нейтронів, тому LiCaAlF6 використовувався для виявлення нейтронів на великих висотах під час польотів на повітряних кулях.[27] Довгий час розпаду легованого Eu2+ LiCaAlF6 робить його менш придатним для вимірювань у середовищах із високим рівнем випромінювання; легований Ce3+ варіант має коротший час розпаду, але має менший світловий вихід.[28]

Нейтронно-гамма-сцинтилятор NaIL з подвійним детектуванням

Кристал йодиду натрію, легований талієм і літієм [NaI(Tl+Li)] також NaIL має здатність виявляти гамма-випромінювання та теплові нейтрони в монокристалі з винятковою розрізнюваністю форми імпульсу. Використання низьких концентрацій 6Li у NaIL і великої товщини може досягти тих самих можливостей виявлення нейтронів, що й детектори 3He або CLYC або CLLB, за меншу вартість. Спільний допінг 6Li (збагаченим на 95 %) забезпечує ефективне виявлення теплових нейтронів у найпопулярнішому гамма-сцинтиляторі, зберігаючи при цьому сприятливі сцинтиляційні властивості стандартного NaI(Tl). NaIL дозволяє створити великі об'ємні детектори з одного матеріалу як для гамма-випромінювання, так і для нейтронів за низькою ціною за об'єм.[29][30][31]

Напівпровідникові детектори нейтронів

Існує два основних типи напівпровідникових нейтронних детекторів, перший — це електронні пристрої, покриті матеріалом, що реагує на нейтрони, а другий — напівпровідник, який частково складається з матеріалу, який реагує на нейтрони.[32] Найуспішнішою з цих конфігурацій є тип пристрою з покриттям, і прикладом може бути звичайний плоский кремнієвий діод, покритий 10B або 6LiF.[33][34] Цей тип детектора вперше був запропонований Babcock et al.[35] Нейтрон поглинається в реагуючій плівці і спонтанно випускає енергійні продукти реакції. Продукт реакції може досягати поверхні напівпровідника і, потрапляючи в напівпровідник, утворює електронно-діркові пари. Під дією зворотної напруги зміщення ці електрони та дірки дрейфують через діод, створюючи струм, зазвичай інтегрований в імпульсному режимі для формування вихідної напруги. Максимальна власна ефективність для пристроїв з одним покриттям становить приблизно 5 % для теплових нейтронів (0,0259 еВ), а конструкція та робота докладно описані в літературі.[36] Обмеження ефективності детектування нейтронів є наслідком самопоглинання продуктів реакції. Наприклад, у плівці бору пробіг α-частинок з енергією 1,47 МеВ від реакції 10B(n,α) 7Li становить приблизно 4,5 мкм, а пробіг ядер тритію з енергією 2,7 МеВ від реакції 10B(n,α)7Li у LiF становить приблизно 28 мікрон. Продукти реакції, що утворюються на відстанях, розташованих далі від поверхні розділу плівка/напівпровідник, не можуть досягти поверхні напівпровідника і, отже, не сприятимуть виявленню нейтронів. Пристрої, вкриті природним Gd, також були досліджені, головним чином через його великий мікроскопічний поперечний переріз теплових нейтронів у 49 000 барнів.[37][38] Проте продукти реакції Gd(n,γ), що представляють інтерес, це в основному низькоенергетичні конверсійні електрони, переважно згруповані навколо 70 кеВ. Отже, для напівпровідникових діодів з Gd-покриттям важко розрізнити події, викликані нейтронами, і події гамма-випромінювання (в основному створюють комптонівські розсіяні електрони). Компенсований піксельний дизайн мав на меті вирішити проблему.[39] Загалом перевагу надають пристроям, покритим 10B або 6LiF, головним чином тому, що продукти реакції із зарядженими частинками набагато легше відрізнити від фонового випромінювання.

Низька ефективність планарних діодів з покриттям призвела до розробки мікроструктурованих напівпровідникових детекторів нейтронів (МСНД). Ці детектори мають мікроскопічні структури, вигравірувані на напівпровідниковій підкладці, згодом сформовані у штифтовий діод. Мікроструктури заповнені матеріалом, що реагує на нейтрони, зазвичай 6LiF, хоча використовувався і 10B. Збільшена площа поверхні напівпровідника, що прилягає до реагуючого матеріалу, і підвищена ймовірність того, що продукт реакції потрапить у напівпровідник, значно підвищують власну ефективність детектування нейтронів.[40]

Принципова конструкція мікроструктурованого напівпровідникового детектора нейтронів (МСНД).[41]

Конфігурацію пристрою МСНД вперше запропонували Мумінов і Цванг[42], а пізніше Шельтен та ін.[43] Минули роки, коли був виготовлений і продемонстрований перший робочий приклад МСНД[44][45], який тоді мав лише 3,3 % ефективності детектування теплових нейтронів. Після цієї початкової роботи МСНД досягли ефективності детектування теплових нейтронів понад 30 %.[46] Хоча МСНД можуть працювати на вбудованому потенціалі (з нульовою прикладеною напругою), вони найкраще працюють, коли прикладено 2-3 вольти. Зараз кілька груп працюють над варіантами МСНД.[47][48] Найбільш вдалими є варіанти, покриті матеріалом 6LiF. Зараз МСНД виробляє та комерційно продає компанія Radiation Detection Technologies, Inc.[49] Повідомлялося, що вдосконалені експериментальні версії двосторонніх МСНД з протилежними мікроструктурами на обох сторонах напівпровідникової пластини мають ефективність детектування теплових нейтронів понад 65 %[50] і теоретично можуть досягати ефективності понад 70 %.

Напівпровідникові детектори, в яких один або більше складових атомів є нейтронно-активними, називаються об'ємними напівпровідниковими детекторами нейтронів. Об'ємні твердотільні детектори нейтронів можна розділити на дві основні категорії: ті, які покладаються на виявлення продуктів реакції заряджених частинок, і ті, які покладаються на виявлення негайного поглинання гамма-променів. Загалом, цей тип нейтронного детектора складно зробити надійним, і на даний момент комерційно недоступний.

Масові матеріали, які покладаються на випромінювання заряджених частинок, базуються на напівпровідниках, що містять бор і літій. У пошуках об'ємних напівпровідникових детекторів нейтронів матеріали на основі бору, такі як BP[en], BAs[en], BN і B4C, досліджувалися більше, ніж інші потенційні матеріали.[51][52][53][54][55][56]

Напівпровідники на основі бору в кубічній формі важко виростити як об'ємні кристали, головним чином тому, що для їх синтезу потрібні високі температури та високий тиск. BP і BAs можуть розкладатися на небажані кристалічні структури (від кубічної до ікосаедричної форми), якщо їх не синтезувати під високим тиском. B4C також утворює ікосаедричні одиниці в ромбоедричній кристалічній структурі, що є небажаним перетворенням, оскільки ікосаедрична структура має відносно погані властивості збору заряду[57], що робить ці ікосаедричні форми непридатними для виявлення нейтронів.

BN може утворюватися як прості гексагональні, кубічні (цинкова обманка) кристали або кристали з вірцитовою структурою, залежно від температури росту, і зазвичай вирощується методами тонкої плівки. Проста гексагональна форма BN була найбільш вивчена як детектор нейтронів. Методи тонкоплівкового хімічного осадження з парової фази зазвичай використовуються для виробництва BP, BAs, BN або B4C. Ці плівки на основі бору часто вирощують на кремнієвих підкладках n-типу, які можуть утворювати pn-перехід із кремнієм і, отже, створювати кремнієвий діод з покриттям, як описано на початку цього розділу. Отже, нейтронну реакцію від пристрою можна легко прийняти за масову реакцію, коли це насправді реакція діода з покриттям. На сьогоднішній день є рідкісні докази того, що напівпровідники на основі бору виробляють власні нейтронні сигнали.

Li-вмісні напівпровідники, класифіковані як сполуки Новотного-Юзи, також були досліджені як об'ємні детектори нейтронів. Сполука Новотного-Юзи LiZnAs була продемонстрована як детектор нейтронів;[58] однак матеріал важко і дорого синтезувати, і повідомлялося лише про невеликі напівпровідникові кристали. Нарешті, були досліджені традиційні напівпровідникові матеріали з нейтронноактивними легуючими речовинами, а саме Si(Li) детектори. Нейтрони взаємодіють з літієвою добавкою в матеріалі та виробляють енергійні продукти реакції. Однак концентрація легуючої домішки відносно низька в літій-дрейфованих кремнієвих детекторах (або інших легованих напівпровідниках), як правило, менше ніж 1019 см−3 . При виродженій концентрації Li порядку 1019 см−3 блок природного Si(Li) товщиною 5 см матиме ефективність детектування теплових нейтронів менше ніж 1 %, тоді як блок Si (6Li) товщиною 5 см детектор матиме лише 4,6 % ефективності детектування теплових нейтронів.

Напівпровідники, що швидко випромінюють гамма-випромінювання, такі як CdTe,[59][60] і HgI2[61][62] успішно використовуються як детектори нейтронів. Ці детектори покладаються на миттєве гамма-випромінювання від реакції 113Cd(n, γ)114Cd (виробляє гамма-промені 558,6 кеВ і 651,3 кеВ) і реакції 199Hg(n, γ) 200Hg (виробляє 368,1 кеВ і 661,1 кеВ гамма-промені). Однак ці напівпровідникові матеріали призначені для використання як спектрометри гамма-променів і, отже, є внутрішньо чутливими до гамма-фону. З адекватною енергетичною роздільною здатністю розрізнення висоти імпульсу можна використовувати для відділення миттєвого гамма-випромінювання від взаємодії нейтронів. Однак ефективна ефективність детектування нейтронів знижується через відносно малий коефіцієнт Комптона. Іншими словами, більшість подій додаються до континууму Комптона, а не до повного піку енергії, таким чином ускладнюючи розрізнення нейтронів і фонових гамма-променів. Крім того, природні Cd, так і Hg мають відносно великі поперечні перерізи теплових нейтронів (n,γ) 2444 барн і 369,8 барн відповідно. Отже, більшість теплових нейтронів поглинається поблизу поверхні детектора, так що майже половина миттєвих гамма-променів випромінюється в напрямку від об'єму детектора і, таким чином, призводить до поганого поглинання гамма-променів або ефективності взаємодії.

Нейтронно-активаційні детектори

Зразки активації можна помістити в нейтронне поле, щоб охарактеризувати енергетичний спектр та інтенсивність нейтронів. Можуть бути використані реакції активації, які мають різні енергетичні пороги, включаючи 56Fe(n, p)56Mn, 27Al(n,α)24Na, 93Nb(n,2n)92mNb і 28Si(n, p)28Al.[63]

Детектори швидких нейтронів

Швидкі нейтрони часто виявляються шляхом сповільнення (уповільнення) їх до теплової енергії. Однак під час цього процесу втрачається інформація про початкову енергію нейтрона, напрямок його руху та час випромінювання. Для багатьох застосувань дуже бажано виявлення «швидких» нейтронів, які зберігають цю інформацію.[64]

Типовими детекторами швидких нейтронів є рідинні сцинтилятори[65], детектори на основі 4He[66] і пластикові детектори. Детектори швидких нейтронів відрізняються один від одного 1.) здатністю розрізняти нейтрони/гамма-випромінювання (через розрізнення форми імпульсу) і 2.) чутливістю. Здатність розрізняти нейтрони та гамму є чудовою в детекторах на основі 4He завдяки їхній низькій густині електронів і відмінній властивості розрізнення форми імпульсу. Фактично було показано, що неорганічні сцинтилятори, такі як сульфід цинку, демонструють великі відмінності в часі розпаду протонів і електронів; особливість, яка була використана шляхом поєднання неорганічного кристала з нейтронним перетворювачем (таким як поліметилметакрилат) у мікрошаровому детекторі швидких нейтронів.[67] Такі системи виявлення здатні вибірково виявляти лише швидкі нейтрони в змішаному полі нейтронного і гамма-випромінювання, не вимагаючи жодних додаткових методів розрізнення, таких як розрізнення форми імпульсу.[68]

Виявлення швидких нейтронів створює ряд особливих проблем. Було розроблено спрямований детектор швидких нейтронів з використанням кількох віддач протонів у розділених площинах пластикового сцинтиляторного матеріалу. Реєструються шляхи ядер віддачі, створених зіткненням нейтронів; визначення енергії та імпульсу двох ядер віддачі дозволяє обчислити напрямок руху та енергію нейтрона, який зазнав на них пружного розсіювання.[69]

Застосування

Детектування нейтронів використовується для різних цілей. Кожна програма має різні вимоги до системи виявлення.

  • Реакторне обладнання: оскільки потужність реактора по суті лінійно пропорційна потоку нейтронів, нейтронні детектори забезпечують важливий показник потужності в енергетичних і дослідницьких ядерних реакторах. Реактори з киплячою водою можуть мати десятки детекторів нейтронів, по одну на паливну збірку. Більшість детекторів нейтронів, які використовуються в ядерних реакторах із тепловим спектром, оптимізовані для виявлення теплових нейтронів.
  • Фізика плазми: виявлення нейтронів використовується в експериментах з фізики термоядерної плазми, таких як JET.[70] Наприклад, виявлена ​​швидкість нейтронів у плазмі може дати інформацію про температуру іонів.[71]
  • Фізика елементарних частинок: виявлення нейтронів було запропоновано як метод покращення нейтринних детекторів.[72]
  • Матеріалознавство: пружне та непружне розсіювання нейтронів дозволяє експериментаторам характеризувати морфологію матеріалів у масштабах від ангстремів до приблизно одного мікрометра.
  • Радіаційна безпека: нейтронне випромінювання є небезпекою, пов’язаною з джерелами нейтронів, космічними подорожами, прискорювачами та ядерними реакторами. Детектори нейтронів, які використовуються для радіаційної безпеки, повинні враховувати відносну біологічну ефективність[en] (тобто те, як пошкодження, спричинене нейтронами, змінюється залежно від енергії).
  • Виявлення космічних променів: вторинні нейтрони є одним із компонентів зливи частинок[en], що утворюються в атмосфері Землі космічними променями. Спеціальні наземні детектори нейтронів, а саме нейтронні монітори[en], використовуються для моніторингу коливань потоку космічних променів.
  • Виявлення спеціальних ядерних матеріалів: Спеціальні ядерні матеріали[en], такі як уран-233● і плутоній-239 розпадається шляхом спонтанного поділу, утворюючи нейтрони. Детектори нейтронів можуть бути використані для виявлення спеціальних ядерних матеріалів у продажу.

Експериментальне виявлення нейтронів

Примітки

  1. ↑ а б Particle Data Group's Review of Particle Physics 2006
  2. ↑ Particle Data Group Summary Data Table on Baryons
  3. ↑ Tsoulfanidis, Nicholas (1995). Measurement and Detection of Radiation (вид. 2nd). Washington, D.C.: Taylor & Francis. с. 467–501. ISBN 978-1-56032-317-4.
  4. ↑ а б в Tsoulfanidis, Nicholas (1995). Measurement and Detection of Radiation (вид. 2nd). Washington, D.C.: Taylor & Francis. с. 467–501. ISBN 978-1-56032-317-4.
  5. ↑ Materials with a high hydrogen content such as water or plastic
  6. ↑ Boron Trifluoride (BF3) Neutron Detectors
  7. ↑ Yousuke, I.; Daiki, S.; Hirohiko, K.; Nobuhiro, S.; Kenji, I. (2000). Deterioration of pulse-shape discrimination in liquid organic scintillator at high energies. Т. 1. IEEE. с. 6/219–6/221. doi:10.1109/NSSMIC.2000.949173. ISBN 978-0-7803-6503-2. {{cite book}}: Проігноровано |journal= (довідка)
  8. ↑ Kawaguchi, N.; Yanagida, T.; Yokota, Y.; Watanabe, K.; Kamada, K.; Fukuda, K.; Suyama, T.; Yoshikawa, A. (2009). Study of crystal growth and scintillation properties as a neutron detector of 2-inch diameter eu doped LiCaAlF6 single crystal. IEEE. с. 1493—1495. doi:10.1109/NSSMIC.2009.5402299. ISBN 978-1-4244-3961-4. {{cite book}}: Проігноровано |journal= (довідка)
  9. ↑ Example crystal scintillator based neutron monitor.
  10. ↑ Bollinger, L. M.; Thomas, G. E.; Ginther, R. J. (1962). Neutron Detection With Glass Scintillators. Nuclear Instruments and Methods. 17 (1): 97—116. Bibcode:1962NucIM..17...97B. doi:10.1016/0029-554X(62)90178-7.
  11. ↑ Miyanaga, N.; Ohba, N.; Fujimoto, K. (1997). Fiber scintillator/streak camera detector for burn history measurement in inertial confinement fusion experiment. Review of Scientific Instruments. 68 (1): 621—623. Bibcode:1997RScI...68..621M. doi:10.1063/1.1147667.
  12. ↑ Egelstaff, P. A. та ін. (1957). Glass Scintillators For Prompt Detection Of Intermediate Energy Neutrons. Nuclear Instruments and Methods. 1 (4): 197—199. Bibcode:1957NucIn...1..197E. doi:10.1016/0369-643x(57)90042-7.
  13. ↑ Bollinger, L. M.; Thomas, G. E.; Ginther, R. J. (1962). Neutron Detection With Glass Scintillators. Nuclear Instruments and Methods. 17 (1): 97—116. Bibcode:1962NucIM..17...97B. doi:10.1016/0029-554X(62)90178-7.
  14. ↑ Spowart, A. R. (1976). Neutron Scintillating Glasses .1. Activation By External Charged-Particles And Thermal-Neutrons. Nuclear Instruments and Methods. 135 (3): 441—453. Bibcode:1976NucIM.135..441S. doi:10.1016/0029-554X(76)90057-4.
  15. ↑ Atkinson, M.; Fent J.; Fisher C. та ін. (1987). Initial Tests Of A High-Resolution Scintillating Fiber (Scifi) Tracker. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A. 254 (3): 500—514. Bibcode:1987NIMPA.254..500A. doi:10.1016/0168-9002(87)90022-2.
  16. ↑ Bliss, M.; Brodzinski R. L.; Craig R. A.; Geelhood B. D.; Knopf M. A.; Miley H. S.; Perkins R. W.; Reeder P. L.; Sunberg D. S.; Warner R. A.; Wogman N. A. (1995). Johnson, C. Bruce; Fenyves, Ervin J (ред.). Glass-fiber-based neutron detectors for high- and low-flux environments. Proc. SPIE. Photoelectronic Detectors, Cameras, and Systems. 2551: 108. Bibcode:1995SPIE.2551..108B. doi:10.1117/12.218622. S2CID 137395702.[недоступне посилання з 01.01.2018]
  17. ↑ Abel, K. H.; Arthur R. J.; Bliss M.; Brite D. W. та ін. (1993). Performance and Applications of Scintillating-Glass-Fiber Neutron Sensors. Proceedings of the SCIFI 93 Workshop on Scintillating Fiber Detectors: 463—472.
  18. ↑ Abel, K. H.; Arthur R. J.; Bliss M.; Brite D. W. та ін. (1994). Scintillating Glass Fiber-Optic Neutron Sensors. MRS Proceedings. 348: 203—208. Bibcode:1994mrs..meetR...4A. doi:10.1557/PROC-348-203.
  19. ↑ Bliss, M.; Craig R. A.; Reeder P. L. (1994). The Physics and Structure-property Relationships of Scintillator Materials: Effect of Thermal History and Chemistry on the Light Output of Scintillating Glasses. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A. 342 (2–3): 357—393. Bibcode:1994NIMPA.342..357B. doi:10.1016/0168-9002(94)90263-1.
  20. ↑ Bliss, M.; Craig R. A.; Reeder P. L.; Sunberg D. S.; Weber M. J. (1994). Relationship Between Microstructure and Efficiency of Scintillating Glasses. MRS Proceedings. 348: 195—202. doi:10.1557/PROC-348-195.
  21. ↑ Seymour, R.; Crawford, T. та ін. (2001). Portal, freight and vehicle monitor performance using scintillating glass fiber detectors for the detection of plutonium in the Illicit Trafficking Radiation Assessment Program. Journal of Radioanalytical and Nuclear Chemistry. 248 (3): 699—705. doi:10.1023/A:1010692712292.
  22. ↑ Seymour, R. S.; Craig R. A.; Bliss M.; Richardson B.; Hull C. D.; Barnett D. S. (1998). Performance of a neutron-sensitive scintillating glass-fiber panel for portal, freight and vehicle monitoring. Proc. SPIE. Nuclear Waste Instrumentation Engineering. 3536: 148—155. doi:10.1117/12.339067. S2CID 137600990.[недоступне посилання з 01.01.2018]
  23. ↑ Seymour, R. S.; Richardson B.; Morichi M.; Bliss M.; Craig R. A.; Sunberg D. S. (2000). Scintillating-glass-fiber neutron sensors, their application and performance for plutonium detection and monitoring. Journal of Radioanalytical and Nuclear Chemistry. 243 (2): 387—388. doi:10.1023/A:1016009726996.
  24. ↑ Nucsafe Inc. website
  25. ↑ а б Van Ginhoven, R. M.; Kouzes R. T.; Stephens D. L. (2009). Alternative Neutron Detector Technologies for Homeland Security PIET-43741-TM-840 PNNL-18471.
  26. ↑ Yanagida, T. та ін. (2011). Europium and Sodium Codoped LiCaAlF6 Scintillator for Neutron Detection. Applied Physics Express. 4 (10): 106401. Bibcode:2011APExp...4j6401Y. doi:10.1143/apex.4.106401.
  27. ↑ Kole, M. та ін. (2013). A Balloon-borne Measurement of High Latitude Atmospheric Neutrons Using a LiCAF Neutron Detector. Nuclear Science Symposium Conference Record. arXiv:1311.5531. Bibcode:2013arXiv1311.5531K.
  28. ↑ Iwanowska, J. та ін. (2011). Thermal neutron detection with Ce3+ doped LiCaAlF6 single crystals. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A. 652 (1): 319—322. Bibcode:2011NIMPA.652..319I. doi:10.1016/j.nima.2010.09.182.
  29. ↑ Large Format Li Co-doped NaI: Tl Scintilation Detector for Gamma-ray and Neutron Dual Detection, 2017 Technical Paper.
  30. ↑ Li co-doped NaI: Tl (NaIL) − A Large Volume Neutron-Gamma Scintillator with Exceptional Pulse Shape Discrimination 2017 IEEE Presentation.
  31. ↑ Example Gamma-Neutron Dual detector.
  32. ↑ Caruso, A.N. (2010). The Physics of Solid-State Neutron Detector Materials and Geometries. J. Phys.: Condens. Matter. 22 (44): 443201 (32 pp). doi:10.1088/0953-8984/22/44/443201. PMID 21403341.
  33. ↑ Rose, A. (1967). Sputtered Boron Films on Silicon Surface Barrier Detectors. Nuclear Instruments and Methods. 52 (1): 166—170. Bibcode:1967NucIM..52..166R. doi:10.1016/0029-554X(67)90576-9.
  34. ↑ Popisil, S.; Sopko, B.; Havrankova, E.; Janout, Z.; Konicek, J.; Macha, I.; Pavlu, J. (1993). Si Diode as a Small Detector of Slow Neutrons. Radiation Protection Dosimetry. 46: 115—118.
  35. ↑ Babcock, R.V.; Davis, R.E.; Ruby, S.L.; Sun, K.H.; Wolley, E.D. (1959). Coated Semiconductor is Tiny Neutron Detector. Nucleonics. 17: 116—122.
  36. ↑ McGregor, D.S.; Hammig, M.D.; Yang Y-H.; Gersch, H.K.; Klann, R.T. (2003). Design Considerations for Thin Film Coated Semiconductor Thermal Neutron Detectors – I: Basics Regarding Alpha Particle Emitting Neutron Reactive Films. Nuclear Instruments and Methods A. 500 (1–3): 272—308. Bibcode:2003NIMPA.500..272M. doi:10.1016/S0168-9002(02)02078-8.
  37. ↑ Rauch, H.; Grass, F.; Feigl, B. (1967). Ein Neuartiger Detektor fur Langsame Neutronen. Nuclear Instruments and Methods. 46 (1): 153—156. Bibcode:1967NucIM..46..153R. doi:10.1016/0029-554X(67)90408-9.
  38. ↑ Feigl, B.; Rauch, H. (1968). Der Gd-neutronenzahler. Nuclear Instruments and Methods. 61 (3): 349—356. Bibcode:1968NucIM..61..349F. doi:10.1016/0029-554X(68)90250-4.
  39. ↑ McGregor, D.S.; Klann, R.T.; Sanders, J.D.; Lindsay, J.T.; Linden, K.J.; Gersch, H.K.; De Lurgio, P.M.; Fink, C.L.; Ariesanti, E. (2002). James, Ralph B; Franks, Larry A; Burger, Arnold; Westbrook, Edwin M; Durst, Roger D (ред.). Recent Results From Thin-Film-Coated Semiconductor Neutron Detectors. Proc. SPIE. X-Ray and Gamma-Ray Detectors and Applications IV. 4784: 164—182. CiteSeerX 10.1.1.510.5968. doi:10.1117/12.455697.
  40. ↑ McGregor, D.S.; Bellinger, S.L.; Shultis, J.K. (2013). Present Status of Microstructured Semiconductor Neutron Detectors (PDF). J. Cryst. Growth. 379: 99—110. Bibcode:2013JCrGr.379...99M. doi:10.1016/j.jcrysgro.2012.10.061. {{cite journal}}: |hdl-access= вимагає |hdl= (довідка)
  41. ↑ McGregor, D.S.; Bellinger, S.L.; Fronk, R.G.; Henson, L.C.; Huddleston, D.E.; Ochs, T.R.; Shultis, J.K.; Sobering, T.J.; Taylor, R.D. (2015). Development of Compact High Efficiency Microstructured Semiconductor Neutron Detectors. Rad. Phys. Chem. 116: 32—37. Bibcode:2015RaPC..116...32M. doi:10.1016/j.radphyschem.2015.05.025.
  42. ↑ Muminov, R.A.; Tsvang, L.D. (1987). High-Efficiency Semiconductor Thermal-Neutron Detectors. Soviet Atomic Energy. 62 (4): 316—319. doi:10.1007/BF01123372.
  43. ↑ Schelten, J.; Balzhauser, M.; Hongesberg, F.; Engels, R.; Reinartz, R. (1997). A New Neutron Detector Development Based on Silicon Semiconductor and 6LiF Converter. Physica B: Condensed Matter. 234—236: 1084—1086. Bibcode:1997PhyB..234.1084S. doi:10.1016/S0921-4526(97)00024-0.
  44. ↑ McGregor, D.S.; Klann, R.T.; Gersch, H.K.; Ariesanti, E.; Sanders, J.D.; Van Der Elzen, B. (2001). New Surface Morphology for Low Stress Thin-Film-Coated Thermal Neutron Detectors. IEEE Nucl Sci. Symp. Conf. Rec., San Diego, California, Nov. 4-9. 49 (4): 1999. Bibcode:2002ITNS...49.1999M. doi:10.1109/TNS.2002.801697.
  45. ↑ McGregor, D.S.; Klann, R.T.; Gersch, H.K.; Ariesanti, E.; Sanders, J.D.; Van Der Elzen, B. (2002). New Surface Morphology for Low Stress Thin-Film-Coated Thermal Neutron Detectors. IEEE Transactions on Nuclear Science. 49 (4): 1999—2004. Bibcode:2002ITNS...49.1999M. doi:10.1109/TNS.2002.801697.
  46. ↑ Fronk, R.G.; Bellinger, S.L.; Henson, L.C.; Huddleston, D.E.; Ochs, T.R.; Sobering, T.J.; McGregor, D.S. (2015). High-Efficiency Microstructured Semiconductor Neutron Detectors for Direct Helium-3 Replacement. Nucl. Instrum. Methods A. 779: 25—32. doi:10.1016/j.nima.2015.01.041.
  47. ↑ Uher, J.; Jakubek, J.; Kenney, C.; Kohout, Z.; Linhart, V.; Parker, S.; Petersson, S.; Pospisil, S.; Thungstrom, G. (2007). Characterization of 3D Thermal Neutron Semiconductor Detectors. Nucl. Instrum. Methods A. 576 (1): 32—37. Bibcode:2007NIMPA.576...32U. doi:10.1016/j.nima.2007.01.115.
  48. ↑ Nikolic, R.J.; Conway, A.M.; Reinhart, C.E.; Graff, R.T.; Wang, T.F. (2008). 6:1 Aspect Ratio Silicon Pillar Based Thermal Neutron Detector Filled with 10B. Appl. Phys. Lett. 93 (13): 133502 (3 pages). Bibcode:2008ApPhL..93m3502N. doi:10.1063/1.2985817.
  49. ↑ RDT, Inc. website
  50. ↑ Ochs, T.R.; Bellinger, S.L.; Fronk, R.G.; Henson, L.C.; Huddleston, D.E.; Lyric, Z.I.; Shultis, J.K.; Smith C.T.; Sobering, T.J. (2017). Present Status of the Microstructured Semiconductor Neutron Detector-Based Direct Helium-3 Replacement. IEEE Trans. Nucl. Sci. 64 (7): 1846—1850. Bibcode:2017ITNS...64.1846O. doi:10.1109/TNS.2017.2653719.
  51. ↑ Ananthanarayanan, K.P.; Gielisse, P.J.; Choudry, A. (1974). Boron Compounds for Thermal Neutron Detection. Nucl. Instrum. Methods. 118 (1): 45—48. Bibcode:1974NucIM.118...45A. doi:10.1016/0029-554X(74)90683-1.
  52. ↑ Kumashiro, Y.; Okada, Y.; Misawa, S.; Koshiro, T. (1987). The Preparation of 10BP Single Crystals. Proc. Tenth International Conference Chemical Vapor Deposition. 87—88: 813—818.
  53. ↑ Emin, D.; Aselage, T.L. (2005). A Proposed Boron-Carbide-Based Solid-State Neutron Detector. J. Appl. Phys. 97 (1): 013529–013529–3. Bibcode:2005JAP....97a3529E. doi:10.1063/1.1823579.
  54. ↑ Caruso, A.N.; Dowben, P.A.; Balkir, N.; Schemm, N.; Osberg, K.; Fairchild, R.W.; Flores, O.B.; Balaz, S.; Harken, A.D. (2006). The All Boron Carbide Diode Neutron Detector: Comparison and Theory. Mater. Sci. Eng. B. 135 (2): 129—133. doi:10.1016/j.mseb.2006.08.049.
  55. ↑ McGregor, D.S.; Unruh, T.; McNeil, W.J. (2008). Thermal Neutron Detection with Pyrolytic Boron Nitride. Nucl. Instrum. Methods A. 591 (3): 530—533. Bibcode:2008NIMPA.591..530M. doi:10.1016/j.nima.2008.03.002.
  56. ↑ Doan, T.C.; Majety, S.; Grenadier, S.; Li, J.; Lin, J.Y.; Jiang, H.X. (2015). Hexagonal Boron Nitride Thin Film Thermal Neutron Detectors with High Energy Resolution of the Reaction Products. Nucl. Instrum. Methods A. 783: 121—127. Bibcode:2015NIMPA.783..121D. doi:10.1016/j.nima.2015.02.045.
  57. ↑ Domnich, V.; Reynaud, S.; Haber, R.A.; Chowalla, M. (2011). Boron Carbide: Structure, Properties, and Stability Under Stress. J. Am. Ceram. Soc. 94 (11): 3605—3628. doi:10.1111/j.1551-2916.2011.04865.x.
  58. ↑ Montag, B.W.; Reichenberger, M.A.; Edwards, N.; Ugorwoski, P.B.; Sunder, M.; Weeks, J.; McGregor, D.S. (2016). Device Fabrication, Characterization, and Thermal Neutron Detection Response of LiZnP and LiZnAs Semiconducting Devices. Nucl. Instrum. Methods A. 836: 30—36. Bibcode:2016NIMPA.836...30M. doi:10.1016/j.nima.2016.08.037.
  59. ↑ Vradii, A.G.; Krapivin, M.I.; Maslova, L.V.; Matveev, O.A.; Khusainov, A.Kh.; Shashurin, V.K. (1977). Possibilities of Recording Thermal Neutrons with Cadmium Telluride Detectors. Sov. Atomic Energy. 42: 64—66. doi:10.1007/BF01119710.
  60. ↑ McGregor, D.S.; Lindsay, J.T.; Olsen, R.W. (1996). Thermal Neutron Detection with Cadmium1−xZincxTelluride Semiconductor Detectors. Nucl. Instrum. Methods A. 381 (2–3): 498—501. Bibcode:1996NIMPA.381..498M. doi:10.1016/S0168-9002(96)00580-3.
  61. ↑ Beyerle, A.G.; Hull, K.L. (1987). Neutron Detection with Mercuric Iodide Detectors. Nucl. Instrum. Methods A. 256 (2): 377—380. Bibcode:1987NIMPA.256..377B. doi:10.1016/0168-9002(87)90236-1.
  62. ↑ Bell, Z.W.; Pohl, K.R.; Van Den Berg, L. (2004). Neutron Detection with Mercuric Iodide. IEEE Trans. Nucl. Sci. 51 (3): 1163—1165. Bibcode:2004ITNS...51.1163B. doi:10.1109/TNS.2004.829651. OSTI 812511.
  63. ↑ van Eijk, C. W. E.; de Haas, J. T. M.; Dorenbos, P.; Kramer, K. W.; Gudel, H. U. (2005). Development of elpasolite and monoclinic thermal neutron scintillators. Т. 1. IEEE. с. 239—243. doi:10.1109/NSSMIC.2005.1596245. ISBN 978-0-7803-9221-2. {{cite book}}: Проігноровано |journal= (довідка)
  64. ↑ Stromswold, D.C.; AJ Peurrung; RR Hansen; PL Reeder (1999). Direct Fast-Neutron Detection. PNNL-13068, Pacific Northwest National Laboratory, Richland, WA.
  65. ↑ Pozzi, S. A.; J. L. Dolan; E. C. Miller; M. Flaska; S. D. Clarke; A. Enqvist; P. Peerani; M. A. Smith-Nelson; E. Padovani (2011). Evaluation of New and Existing Organic Scintillators for Fast Neutron Detection. Proceedings of the Institute of Nuclear Materials Management 52nd Annual Meeting on CD-ROM, Palm Desert, California, USA. July 17 – 22.
  66. ↑ Lewis, J.M.; R. P. Kelley; D. Murer; K. A. Jordan (2014). Fission signal detection using helium-4 gas fast neutron scintillation detectors. Appl. Phys. Lett. 105 (1): 014102. Bibcode:2014ApPhL.105a4102L. doi:10.1063/1.4887366.
  67. ↑ Ghosh, P.; W. Fu; M. J. Harrison; P. K. Doyle; N. S. Edwards; J. A. Roberts; D. S. McGregor (2018). A high-efficiency, low-Ĉerenkov Micro-Layered Fast-Neutron Detector for the TREAT hodoscope. Nuclear Instruments and Methods in Physics: A. 904: 100—106. Bibcode:2018NIMPA.904..100G. doi:10.1016/j.nima.2018.07.035.
  68. ↑ Ghosh, P.; D. M. Nichols; W. Fu; J. A. Roberts; D. S. McGregor (2020). Gamma-Ray Rejection of the SiPM-coupled Micro-Layered Fast-Neutron Detector. 2019 IEEE Nuclear Science Symposium and Medical Imaging Conference (NSS/MIC): 1—3. doi:10.1109/NSS/MIC42101.2019.9059869. ISBN 978-1-7281-4164-0.
  69. ↑ Vanier, P. E.; Forman, L.; Dioszegi, I.; Salwen, C.; Ghosh, V. J. (2007). Calibration and testing of a large-area fast-neutron directional detector. IEEE. с. 179—184. doi:10.1109/NSSMIC.2007.4436312. ISBN 978-1-4244-0922-8. {{cite book}}: Проігноровано |journal= (довідка)
  70. ↑ Frenje, J. (1996), The MPR Neutron Diagnostic at Jet — An ITER Prototype Study, Diagnostics for Experimental Thermonuclear Fusion Reactors, Springer US, с. 417—420, doi:10.1007/978-1-4613-0369-5_49, ISBN 9781461380207
  71. ↑ Hutchinson, I. H. (2002). Principles of plasma diagnostics (вид. 2nd). Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 0521803896. OCLC 50124576.
  72. ↑ John F. Beacom & Mark R. Vagins (2004). Antineutrino Spectroscopy with Large Water Čerenkov Detectors. Physical Review Letters. 93 (17): 171101. arXiv:hep-ph/0309300. Bibcode:2004PhRvL..93q1101B. doi:10.1103/PhysRevLett.93.171101. PMID 15525063. S2CID 10472028.

Подальше читання

Отримано з https://uk.wikipedia.org/w/index.php?title=Детектування_нейтронів&oldid=38166136